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leur ellipticité croît du centre à la surface. Leslimites de lapplatissement de l’ellipsoïde entiersont \ et r du rapport de la force centrifuge àla pesanteur à l'équateur; la première limiteétant relative à rhqmogènéité de la masse, etla seconde se rapportant au cas où les couchesinfiniment voisines du centre étant infinimentdenses, toute la masse du sphéroïde peut êtreconsidérée comme étant réunie à ce point.Pans ce dernier cas, la pesanteur serait diri-gée vers un seul point, et réciproque au quarrédes distances ; la figure de la terre serait donccelle que nous avons déterminée ci-dessus ;mais dans le cas général , la ligne qui déter-mine la direction de la pesanteur , depuis lecentre jusqu'à la surface du sphéroïde , estune courbe dont chaque élément est perpendi-culaire à Iacouchequ’il traverse.

Il est très-remarquable que les variationsobservées des longueurs du pendule, suiventassez exactement la loi du quarré du cosinusde la latitude , dont les variations des degrésmesurés des méridiens s’écartent d’une manièresensible. La théorie générale des attractionsdes sphéroïdes en équilibre, donne une expli-cation fort simple de ce phénomène ; elle nousTome II. H