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C ohäs i o n.

Integral für x = 0 verschwinden, und so wild C =

mithin das vollständige Integral

I 1 (I x)

Es ist aller e 2 x die Masse des Eyliuders, und wenn man dieEntfernung seines Mittelpuuctcs vom gezogenen l’unelc = z

c * x

setzt, so ist die Stärke der Attraclion = -mithin — =

' a •*

l(l+x)

und hieraus z = ^l(l-f-x). SetzL inan 1 ge-

e x

gegen x verschwindend , so wird z — Q und-=-= co

z 2 0

oder in Worten ausgcdrückt: ein schmaler Cylinder zieht einenreine Grundfläche unmittelbar berührendenl’unct mit cincrun-endlieli stärkern Kraft als jeden Puucl, der sich in einer endli-chen Entfernung in seiner Axe befindet. Wenn man auf glei-che Weise in der obigen, nach dem Ncwtonschen Altractions-

| r 3 7C

gesetze gebildeten Forme! =-—j——zuerst r gegen a verscliwin-

(a + r ) 2

4 •

dend und a veränderlich setzt, so erhält man —

und für a = 0

oder in unmittelbarer Berührung die Kraft der Anziehung unend-lich; welches der Salz des Lapdace isL Aus allen, für verschiede-ne Körper nach Art des initgetheillen geführten Beweisen folgertSchmidt: 1 „ dafs die Anziehung zweier sich unmittelbar be-„ rührender Elemente, gegen eine jede Anziehung eines Körpers,„ welcher sich in einer endlichen Entfernung von dem gezoge-,, nen Elemente befindet, unendlich grofis sey, und dafs daher„die Erscheinungen der Cohäsion, als JVirkungen einer Flii-„chenkraft, unabhängig von den Massenanziehungen der Kor-„per existiren können, obgleich beide sich auf eine und diesel-„be Grundkraft der Materie , welche in endlichen sowohl als„in unendlich kleinen und unendlich grofsen Entfernungen nach„dem nämlichen Gesetze wirkt, zurückführen lassen.“ Indemdieser wichtige Satz auf solche Weise präcis ausgedrückt ist,

1 a. a. 0. p. 296.