Von dem geraden Stofse und Widerßand &c. x j

= DSpd^H — ff') = -4 DS (G 2 — G' 3 ) d^ wel-ches die neueTheorie, und der alten \DS(G —G') 2 ^entgegen it.

12. Diefe neue Theorie wird noch mehr betäti-get, ja fie ifb gegründet worden, durch die von HerrnBojfut befchriebene WafTerleitungen und Erfahrun-gen, vermög welcher das Wafer durch vertikaleOeffnungen , nahe am Behälter, auf folche Hohengefprungen , welche die Unterfchiede find, zwi-schen der Waferhöhe im Behälter und der Hoheder Gefchwindigkeit , mit welcher das Wafer fichtin den Rohren bewegt. (Man fehe beyliegendenWerkes II. Theil §. 690-696.). Ferner wird fiebetätiget, durch Verluche mit dem pitotifchenStrommeter (cit. Theil §. 706.) : in welchem desWafers Hohe über des Stromes Oberfläche der Fallfür die Gefchwindigkeit des Stromes it.

13. Setzen wir nun, es werde eine Ebene AD=zSFig. 3. von einem Gewichte Q fenkrecht nachder Richtung EF gegen den Strom gezogen, deffenKraft K = DSHpd £ grofser als das Gewicht Qit; und das fich endlich mit einer betimmten Ge-fchwindigkeit G* = \Z~2pW bewegen muffe: esfragt fich, ob der Widertand diel'er Ebene AD ,R' Q auch dem vorigen Ausdrucke DSpd*(H — H‘) — 4 DSdi (G 2 — G /2 ) gleich fey ? Al-lein da it gar kein Grund zu zweifeln. Denn mankann ja diefs Gewicht Q auch einem WaiTerkorpergleich fetzen, welcher zur Grundfläche S und zurHohe ä, und zur eigentümlichen Schwere Dpd%_hat, das it Q z=z DS/ipd*. Gleich wie nun nachdem vorhergehenden R' = DShpd ^ = DSp d £GerlaehAbh. vom Stofse. B (ff— HO