CYLINDRICORUM SUPER PLANO &c, 445
principalem, ef habebimus uri §. 940, f = 90°, g — igo 9 , £ = o et £— 9o°, atque & — 90° — tj. Hinc autem colligimus:
21 .= bb cofjj 1 -f cc fmt ] 2 ; B — o; C — o; D — A et F -- 0
ergo na — HH: unde longitudo penduli limplicis ifochroui fit = —,
Tum vero axis IA horizontalis manebit immotus. Ac fi initio, ubi q — r,C0l 'pus motum a quiete inceperit, erit S ~ o, et = f ^ifgi ex qui,bus reliquae quantitates variabiles colliguntur.
f = r cofet x = « :
tf 2.fg . H _ fin
fin
v — o; ob A = o
*/*fg fi *>T*fg
t/ = o et z = o, atque & == *.
Revera autem adjundto motu progreffivo centrum inertiae I in retfia ver- pfg,dcali alternatiin afeendet ac delcendet, cylindro fuperiore MN hunc mo-tum fequente, dum fuper planis I’ et (^liberrime incedere potefi, nequea fndione iu.pedr' affumitur.
SCHOLION.
990. Quia magnitudo cylindri MN in computum non ingreditur,eadem folutio valebit, fi ejus craitities evauefcat, corpusque annexum abaxe lineari efiet fulpenfum. Ex quo hic motus convenire debere videturcum motu ofcillatorio fupra definito, quod tamen longe aliter ofu venit;Quoniam pro motu ofcillatorio vero longitudo penduli limplicis ilochroni
aa <™ + ff ,. - o» „ r
prodiit —/ -j- —jr~ — -——, cum hic tantum Iit = ——. Caula
hujus diferiminis in eo e fi fita, quod lupra in docfirina ofcillatiomim axetnMN fixum alTumfimus, dum hic liberrime mobilis fiatuitur. Hinc patet,ob libertatem axis, et fi plano horizontali incumbat, oscillationes multopromtiores fieri, quam li axis in eodem loco firmiter detineretur. Atquehoc etiam Theoriae omnino efi conforme, fi enim (fig. 118.) circulusIJMTN planum femper in eodem pundlo T tangere debeat, praeter pre-f-fionem n vis quaedam horizontalis in calculum introduci debet, quae fiponatur = © fecundum TH urgens, ut punctum T maneat conflans, ob
TP — f fm q efie oportet L- = -— . Ex hac autem vi quo-
a?/ a M
que nafeitur momentum refpeifhi axium principalium, qua propterea mo-Uis gyratorius afficitur, ut talis prodeat, qualem fupra in motus ofcilla-
Kkk r torii