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et essendo lo spazio S nel nostro caso la cir-conferenza, la quale è proporzionale al rag-

* -R R

gio R , potremo dire U ^ ^ > onde T = ^e TT = - ; e se ella nella formola trattadal Gravesand, che è in luogo di TT met-

J TT '

terà il valore ritrovato, vedrà uscirne la for-

, MCV

moia — 1 .

R

Essendo dunque la formola generale del Gra-vesand “, che si riduce alla formola —- ,

TT ' R J

possiamo far ragione che il Gravesand intutte 1’ altre proposizioni si serva sempre delquadrato della velocità U j benché può forseesserne alcuna in cui particolarmente si con-sideri la semplice U ; e ciò , perchè gli ele-menti possono essere talmente mescolati in-sieme, che tanto sia considerare U quanto UU.In quella guisa che i Leibniziani, benché in-segnino generalmente che le forze sono damisurarsi con la massa moltiplicata pel qua-drato della velocità, nel caso particolare peròche due corpi abbiano eguali quantità di mo-to , non avranno difficoltà di dire che le loroforze sono come le semplici velocità, ^edaella , se questo possa bastarle per liberare ilGravesand dalla suspicione, in cui è incorsoappresso lei, di essere incostante, e seguit eora la velocità semplice , ora il quadrato.

Dico poi che queste misure della forzacentripeta, o centrifuga, niente turbano i vo-gliosi di quella quistione famosa della forza