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séparément zéro , chacune des deux sommesprécédentes; et comme les. actions partiellesde la pesanteur décomposée parallèlement àun axe quelconque, sont les mêmes pour tousles points du système ; la somme des produitsde chacun de ces points , par sa coordonnéeparallèle au second ou au troisième axe , estnulle. Si la même égalité a lieu par rapportaux coordonnées parallèles au premier axe ; ilesf facile de voir qu.elle subsistera relative-ment à tout autre axe passant par le pointfixe; d’où il suit que quelque situation quel’on donne au système , autour de ce point ,il ne pourra tourner autour d’aucun axe ; ilrestera donc en équilibre en vertu de l’action,de lapes,anteur. Le pointremarquable qui jouitde cette propriété , se nomme centre de gravitédu système ; il est tel.que dans toutes les po-sitions du système , la résultante de tous lesefforts de la gravité passe constamment par cepoint.

Pour le déterminer , rapportons sa positionet celle des points du système , à trois axesfixes perpendiculaires entre eux ; l’une quel-conque des coordonnées de ce centre , mul-tipliée par la masse entière du système , sera