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liaison des parties du système , on aura leséquations différentielles du mouvement dechacun de ses points.

Il est visible que l’on peut ramener de lamême maniéré , les lois du mouvement desfluides , à celles de leur équilibre. Dans ce cas ,les conditions relatives à la liaison des partiesdu système , se réduisent à ce que le volumed'une molécule quelconque du fluide restetoujours le même , si le fluide est incompres-sible , et qu’il dépende de la pression , suivantune loi donnée , si le fluide est élastique etcompressible. 1 es équations qui expriment cesconditions et les variations du mouvement dufluide , renferment les différences partiellesdes coordonnées de la molécule , prises soitpar rapport au teins, soit par rapport aux coor-données primitives. L'intégration de ce genred’équations oflre de grandes difficultés , etl’on n’a pu y réussir encore, que dans quelquescas particuliers relatifs au mouvement desfluides pesans dans des vases , à la théorie duson , et aux oscillations de la mer et de l’at-mosphère.

La considération des équations différentiellesdu mouvement d’un système de corps , a fait

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