2. Katopttik.

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II. in §. 2 6, « -- —.

— (a-t-p; a + p

F. 28. Ansatz Z. Für die erhobenen Kugelspie«gel bekomme C A = f eine entgegengesetzte Lage oderwird verneint. Dies gibt

— a f

I. in §.rz. ot — -, also stets ein geometrisches

2 3 —^— f

Bild hinter dem Spiegel.

II. in §. 24. p—— §f, also die Brennweite stetsverneint/ und den Brennpunkt geometrisch/ folglich

-—ap a

III. in §. 26. « —-= — p . ——, also stets

a-j-p a-j-p

ein geometrisches Bild.

§.29. Zusatz 6. Für die hohlen Kugelspiegel

a

ist p stets bejaht; aber für die Formel « —-.p,

a—p

§. 26. finden drey Fälle Statt:

I- Ist a > p? so zeigt sich ein physisches Bild vordem Spiegel/ welches entweder dem Spiegel näher alSdas Object ist/ so lange a>ap, oder mit dem Objectezusammenfällt, wenn » — 2 p; oder vvm Spiegel wei-ter als das Object ist/ wenn » < 2 p.

ap

II. Ist a — p, so ist « — — = co f das ist / die

o

Strahlen werden parallel zurückgeworfen.,

III. Ist « < p, so wird cc —-. p, also

x — (p—a)

verneint/ das ist/ es entsteht ein geometrisches Bild.

H 2lb^

A. M. 2. Curs.