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Atmosphäre der Erde.

Dieses tritt da ein, wo ein nicht mehr zur Erde gehörenderKörper, ein Mond, in 2 4 Stunden um die Erde rotirenwürde. Setzen wir den mittleren Abstand des Mondes =6 0 Erdhalbmesser, seine siderische Umlaufszcit = 27 Tage,und den Abstand des äufsersten Lufttheilchcns von der Erd-oberfläche = x ; so ist nach dem Keplerschen Gesetze 2 7 z : l 1= 60 3 : x 3 , woraus x = 6,66 ... Erdhalbmesser gefundenwird. Ein gleiches Resultat wird erhalten, wenn man di-rect diejenige Entfernung sucht, in welcher Schwungkraftund Schwere einander gleich werden, und über welche hin-aus die Lufttheilclien nicht mehr bei der Erde bleiben kön-nen. Es sey die Entfernung eines Körpers im Niveau desMeeres in Erdhalbmessern = 1, seine Schwere durch denEallraiun in l Sec. ausgedrückt 1 5 F., die Schwere einesandern, in der Entfernung x, = g, so wird, da die Schwereden Quadraten der Entfernung umgekehrt proportional ist,

216 0'''

x*:i s = 15':g — 2160“':g, woraus g=-. folgt.

x*

Es ist aber die durch die Umdrehung der Erde unter dem

2160'“

Aequator entstehende F]iehkraft:=- = 7“', 474 • • •

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und da sie bei gleicher Umdrehungszeit zunimmt, wie dieRadien, so ist sie in der Höhe x=r xX7'“, 47 4... = f.Wo Schwere und Fliehkraft sich aufheben ist g — f = 0 ;. 21 6 0'“

also-= xX7“', 474...; woraus x = 6,61 . . . ■

x a

= 568 2,2.. geogr. Meil. gefunden wird 1 . Jedes Lufttheilchenalso, welches durch seine Expansion über diese Höhe getriebenwürde, müfste vermöge überwiegender Schwungkraft dieErde verlassen, und es ist also klar, dafs die Atmosphäre nichtÜber diese Grenze hinausreichen kann. Wollaston 2 , ohnevon diesen Betrachtungen auszugehen, zeigt auf einem andern

l Nach Melaxderhielm 3354 schwed. Meil. = 4853 geogr. Mell.G. 111. 108 .

a Phil. Trans. 1822 . I. j>. 8 g. Ann. of Phil. N. S. IV. zai. G*

LXXII. 3 7 .