Temperatur. Theorie. 1055

Barometer-stand in

Centim.

Hfihen

über

Paris

Beobach.Temp.nach II.

Berech.Temp.nach R.

Diff.

70,52

0

22,25

—

_

53,81

1555,6

10,00

8,41

+ 1,59

51,43

1750,6

8,75

6,89

+ 1,86

49,08

1893,9

6,75

5,89

+ 0,86

49,05

1958,2

8,30

5,50

+ 3,00

45,‘28

2314,8

7,00

3,21

+ 3,79

44,04

2428,8

0,50

2,45

+ 4,05

43,53

2407,2

5,75

2,24

+ 3,01

42,49

2506,3

4,75

1,08

+ 2,57

4J ,41

2634,6

0,75

0,85

— 0,10

41,14

2702,7

3,50

0,08

+ 2,82

39,85

2831,7

2,00

— 0,11

+ 2,11

39,18

2889,4

0,00

— 0,51

+ 0,51

39,01

2911,6

0,50

— 1,07

+1,57

37,17

3099,3

—2,50

— 1,74

-0,76

30,96

3133,4

— 1,25

— 1,87

+ 0,62

30,70

3151,9

— 2,75

— 2,64

— 0,11

33,39

3532,0

— 5,5

— 4,04

— 1,46

32,88

3579,9

— 7,5

—4,35

—3,15

6. Bei den bisher benutzten Formeln wird auf die anfänc-

Ö

liehe Temperatur der comprimirten Luft keine Rücksicht genom-men, sondern vorausgesetzt, dafs die ausgeschiedene Wärmeder wachsenden Dichtigkeit jederzeit proportional sey. Poissonaber hat bei seiner gehaltvollen Bearbeitung dieses Gegenstan-des gezeigt, dafs die Menge der ausgeschiedenen Wärme in ei-nem gewissen Verhältnisse zu ihrer anfänglichen Temperatursteht. Die Formel, welche dieser grofse Geometer zur Berech-nung der durch Compression frei werdenden Wärme mittheilt,von welcher schon im Artikel Dampf 1 Gebrauch gemacht ist,deren vollständige Entwickelung aber hier gleichfalls nicht mit-getheilt werden kann, gründet sich auf die Wärme des Raumes,und die Ausdehnung der Gasarten durch Wärme, wenn manihr Volumen bei 0° C. = 1 setzt. Indem nämlich die letztereGrofse 0,375 des anfänglichen Volumens beträgt, so nennt

Place 2 - =266,67 die Wärme des Raumes. Bezeich-

U>o/ j

1 Th. II. S. 302. Vergl. G. LXXVI. 269.

2 Mec. Cel. V. p. 92.