W A 3 S SS. B SB"W'ä E J1I u
\
265-
j Grade
j der Wärme.
Berechnete
Expansivkraft.
Beobachtete
Expansivkraft.
Unterschiede.
85
34,91
35.39
— 0,48 ■
86
36,47
.36,91 '
— 0,44
87
33,08
38.42
• —0,34
88
39,77
40.24
-0,47
. 89
• 41.52:
41,86
— 0,34
90 ‘
43,50
43,77 .
— 0,27'
91
45,40
45,89
.— 0,49
92
47,38
48.02
— 0,64
93
4.9,44
50.03
— 0-59
■ 94.
51,57
51,84
— 0.27
95
53,89
54,18
— 0-29
•96
56,18.
56,71
— 0.53
' 97
58,64
59,18
— 0,54
98
61,12
61,75
— 0,63
* * 99
63.79
64,28
— 0,49
100
60,47
' 67.00
— 0,53
101
69,37
■ 69-53 v
—0,16
102
72,27
72-46
— 0,19
103 *
75,40
75,29
10-11
104
78,54
78-22
■f 0-32
105 -
81,93
80,95
.-!• 0-9S
106
85,33
84,99
1 0,34
107
89,01 .
88.22
I 0,/ 9
108
92-69 •
92,06
■f 0-63
109 •
96,6.7
96-20
■l 0,47
110
100,87
100,72
1 0.15
111
105,18
104,35 '
4 0,83
112
109,49
109,18
4 0,31
113
114,15
113.10
4 1.05
114 ’
118,81
117,12
4 1,69
Da die meisten der gefundenen Unterschiede noch keinen Viertheilgraddes Thermometers betragen , so glaubL er dieselben auf Rechnung von Fehlernbei den Beobachtungen schreiben zu müssen. Die letzten beiden Beobachtungensind zu klein ausgefallen, weil der Apparat nicht mehr schlofs. Um die Ex-pansivkraft des Wasserdampfs bei geringe™ Graden der Wärme zu messen,bediente sich "Schmidt auch eines von Ciarcy verfertigten Dampfbarometersoder Dampfelasticitätsmessers.
Fig.3. bildet die wesentlichsten Theile desselben ab. a b c ist eine gekrümmteoben zugeschmolzene Glasröhre von der Höhe und Weite einer gewöhnlichenBarometerröhre. An. die Röhre ist unten eine Kugel d angeblasen, welche mit
MEYERS SYST. DARSTELLUNG . I, SAND, LI