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limites de ces atmosphères seraient au centre commund’attraction de ces corps. Une autre cause encore, sa-voir la force centrifuge, s’oppose à l’extension indéfiniede l’atmosphère; car l’air partageant le mouvementdiurne de la terre, il est évident que la limite de l'at-mosphère doit se trouver au point où la force centri-fuge est égale à la force de gravité, puisque au-delà, lefluide serait lancé dans l’espace par le mouvement derotation, et ne resterait pas uni avec la terre.
Quoiqu’on ne puisse déterminer d'une manière abso-lue la hauteur de l’atmosphère, on l’évalue ordinaire-ment à 80000 mètres, parce qu’il résulte de la théoriedes mesures barométriques, qu’à cette distance de lasurface de la terre l’air doit être au moins aussi rare quedans le vide de la machine pneumatique. Nous avonsvu à l’article Altimétrie que la formule générale quisert à déterminer la différence de niveau de deux points,pour une température moyenne de 16 0 1 Réaumur, est
x= 10000 [logA—logh],
étant l’élévation en lignes de Paris du mercure dansle baromètre au point le plus bas, et h son élévation aupoint le plus haut.
Donnons a cette expression la forme
1 h '
x= ioooo.log
° u > ce qui est la même chose,
x = 10000 log —,
0 m
i
~ étant la densité de la couche d’air qui donne la hau-
teur barométrique h ; et la densité de la couche d’air
Am donne la hauteur h' : ces densités ayant le même rap-P° r t que ces hauteurs.
De cette dernière formule on tire
îogn =
x + 10000logm
10000
-Ainsi, prenant pour uni le la densité de l’air au niveau
la mer, ou faisant — = 1 , nous aurons log m =
lo m
fl 1 = o, et par suite
log« =
x
10000 1
I® 1 mule à l’aide de laquelle, en faisant successivement°, x = 100, x = 200, x = 3 oo toises, etc., nous^tiendrons les densités correspondantes à ces hauteurs.Csl de cette manière qu’on trouve :
hauteur! eu toises densités
O. I
100. 0,9772
200 . 0,9549
3 oo. 0,9332
4 °°. 0,9120
5 oo . 0,8912
600. 0,8710
700. o, 85 11
800. o, 83 18
900. 0,8128
1000. 0,7943
10000. 0,1000
40000. 0,000 r
Ainsi, d’après cette théorie, la densité de l’air seraitdix mille fois moindre à la hauteur de 4oooo toises qu’àla surface de la mer; ce qui est un degré de raréfactionbien au-dessus de celui qu’on peut obtenir dans les meil-leures machines pneumatiques.
Malgré cette extrême raréfaction, il est hors de douteque l’atmosphère s’étend à une plus grande hauteur ;car, en estimant l’élévation de quelques météores, telsque les aurores boréales, les globes de feu, etc., etc.,ainsi que la durée du crépuscule, on est forcé d’admet-tre qu’à une hauteur de plus de vingt lieues il doit yavoir non-seulement de l’air atmosphérique, mais en-core beaucoup d’autres substances. Voy, Crépuscules .
L’atmosphère possède une puissance réfractive, caused’un grand nombre de phénomènes, et dont l’influences’exerce particulièrement d’une manière puissante surles apparences célestes (Voy . Réfraction). Elle est enoutre sujette à un grand nombre d’altérations et dechangemens pour l’appréciation desquels on a inventéplusieurs instrumens nommés: Baromètre, Thermo-mètre, Hygromètre, Anémomètre , etc. Voyez ces di-vers mots.
Atmosphère des planètes. Les planètes et leurs satel-lites étant universellement reconnus aujourd’hui pourdes coips d’une nature semblable à la terre que noushabitons, il est naturel de supposer que ces astres sontentourés d’atmosphères analogues à celle dont nous ve-nons d’exposer les propriétés. Les observations astrono-miques confirment en effet cette conjecture, du moinspour les planètes principales; car la petitesse apparentedes satellites n’a pas permis jusqu’à présent que nosconnaissances sur leur état physique soient fort avan-cées. Cependant la lune paraît former une exceptionsingulière : il est certain qu’elle ne présente ni nuages àsa surface, ni rien qui puisse indiquer la présence d’uneatmosphère, quelque peu de densité qu’on veuille luiattribuer. L’aspect de ce satellite de notre terre, hérisséde montagnes, dont quelques-unes n’ont pas moins de2800 mètres de hauteur, est entièrement volcanique;
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