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Bewegung.

ausdrücken, diese frojectionen aber den Zusammensetzendenvon 11', den Coordinatenaxcn parallel, gleich sind, so istnur erforderlich, jene durch diese auszudrücken. Es istaber IP die Resultirende von p' und — g, also auch vonp' Cos. a‘, p' Cos. ß<, p' Cos. y>, — g'. Indem aber dieseKräfte den Coordinatenaxen parallel wirken, so giebt diesesX = p'. Cos. a* ; Y = p'. Cos. ß* ; Z = p'. Cos. y< — g',welche Wertlie in die obigen Gleichungen gesetzt giebt:p'. Cos. y‘ — g'

'(x— *')

p'. Cos. a 1p J . Cos. y *— g l

(y— y‘)

pb Cos. ß‘

Fig. Sollen hiernach die Coordinaten des Punctes C / gefunden200.werden, wo die Resultirende R' die Ebene der x, y trifft,so ist hier z = 0. Ileifsen aber die Coordinaten x = a,;y = b, und wird dieses in die obigen Gleichungen substituirt,pb Cos. y 1 -— g y

so ist; — z y —

woraus

a, = x 1

h~y‘

p 1 . Cos. a 1pb Cos. y‘ — g*

p'. Cos. ß‘z'. p 1 . Cos. a*

(a, — x')

p'. Cos. y‘ — g‘z*. p 1 . Cos. ß‘

p'. Cos. y‘ — g'

Fig. Ist eine der Kräfte durch die Linie M^R 7 ausgedrückt, so201. kann man sie bis zum Puncte C' fortführen, indem mauC / D / = M'R' nimmt. Es lafst sich aber C'JD' in drei recht-winklich in C / zusammengefiigte zerlegen, und somit C y IVeben wie M' R' als die Resultirende der drei Kräfte anseheu.Diesemnach ist der Punct C sollicitirt durch drei Kräl’te,p< Cos. a ‘, p' Cos. ß 1 , p y Cos. y* — g'; deren erste beidein der Ebene der x, y liegen, letztere aber mit z parallelist. Man erhält sonach statt der Kraft p', deren Angriifs-punct in M' ist:

in M / die Kraft g 1 parallel mit z

in C y die Kraft p' Cos. y 4 — g 1 parallel mit z