der festen Körper.

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Länge anbefestigt,

dem Faden oder der Saite horizontal schwebend

2 dm

Ml 2

3

wenn 1 die halbe Länge desselben bezeichnet, und so erhaltman für diese beiden Fälle die zwei GleichungenT =3 n JÖ^^und T=Z7I yTfW' T^T ' 3 n *

deren man sich zur Erforschung der Elasticität eines um seineAxe gedreheten Drahtes nach Coulomb’s Methode bedienenkann.

Um in dieser Formel die Oscillationen gegebener Massenauf bestimmte Bewegungen in bekannten Zeiten zurückzubrin-gen, darf man nur berücksichtigen, dafs bei fallenden und so-*tnit aübh pendelartig oscillirenden Körpern die GeschwindigkeitC = 2gt ist, wenn t die Zeit in Sexagesimalsecunden und gdenjenigen Raum bezeichnet, welchen ein Körper in einer Se-cunde frei herabfällt. Wird die Gröfse g, im Mittel = 15,1 Bar- E.,in dem nämlichen Mafse ausgedrückt, worin a und 1 in den an-gegebenen Formeln genommen sind, M aber durch das Gewicht,und daher = P gesetzt, so wird für einen an dem Drahte aufge-

hangenen Cylinder:

P 7i 2 a 2

4 g T 2

und also

und für einen waagerechten Hebelarm;

Pt * 2 ! 2Gg T 2

und also T = 7r 1 ( . ^ \ T

\6gn/

Coulomb bediente sich bei seinen Versuchen der Drahtsvon Messing und von Eisen mit einem an ihnen aufgehange_nen Cylinder, Die Beschaffenheit derselben zeigt folgendeUebersicht:

Nr.

Gewicht einer Toise

Absolute

Festigkeit

12

5 Grains

3 ff

12 Unzen

Eisen

7

14 —

10 —

0 —

1

1

56 —

33 —

0 —

12

5 —

2 —

3 —

Messing

7

18,5 —

14 — 1

0 —

1

66 —

22 —

0 —