1891

Apparate. Barometer.

verschwinden dann jind werden negativ; das Verschwindentriflt also bei um soviel geringen Höhen ein, je kleiner die Os-cillation an dem gegebenen Orte im Spiegel des Meeres ist.Wird dieses Gesetz unter einen analytischen Ausdruck ge-bracht, so sey die in der Höhe statt findende Gröfse der Os-cillation = x , die im Niveau des Meeres = x, und y be-zeichne die Anzahl von Linien, um welche das Barometer inFolge der Erhebung über die Meeresfläche sinken mufs, wenndie Oscillation = x' werden soll, dann isti ■■ ■ x' = x — ay.

Aus der Vergleichung der Oscillations-Gröfse auf dem Rigi und dem Faulhorn mit den gleichzeitig zu Zürich und Genf erhaltenen ergiebtsich sehr nahe übereinstimmend a = 0, 003694für den Rigi und = 0,003(374 für das Faulhorn, so dafs mandas Mittel = 0,003(384 als der Wahrheit sehr nahe kommendansehn kann. I.älst sich dieses annehmen, so findet inan dieHöhe , wo die Oscillation aufhört oder x* = 0 wird , durchdie Formel

0 = x - 0,003634. b,

wenn b irgend einen Barometerstand anzeigt. Unter der Li-nie setzt Kämtz die mittlere Gröfse der Oscillation = 0 ,< ,S54und die Formel: 0 = 0 ,, ,854 — 0,0030S4.b giebt b = 231Linien; mithin würde, den mittlern Barometerstand daselbstzu 337 Lin. angenommen, die Oscillation bei einem Barome-terstände von 337 — 231 = 105 Linien verschwinden. Die-ses giebt, ohne Rücksicht auf die Temperatur nach der For-mel

x = 56386,5 !■%'• 7

b

berechnet, 2S536 Fufs , welche Höhe bekanntlich nicht erreichtwird.

38^ D en Jdioßufs der Breite auf die täglichen Schwan-kungen des Barometers, sowohl rücksichtlich der Zeit, alshauptsächlich der Gröfse des Unterschiedes, hat man von An-fang an wahrgenommen, indem man zuerst glaubte, dafs sieblofs den niedern Breiten zukämen. Berücksichtigen wir liierzunächst nur die Gröfse der Schwankung, so geht aus eineroberflächlichen Uebersicht des beobachteten Unterschiedes zwi-schen dem Maximum und dem Minimum an verschiedenenOrten von selbst schon ein den Breitengraden correspondiren-