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il globo Z immerso invece dell’angolo di de-viazione TXY, al qual effetto fa passare ilfilo sopra di una girella mobilissima portatada un palo solidalmente assicurato, sospen-dendo all’una estremità dello stesso filo il pesoed all’altra il globo immerso, trascurato il pesodel filo, considerandolo come nullo in confrontodell’impulso dell’acqua che lo investe. Talfilo dunque che si suppone disposto secondola curva YZ riceve perpendicolarmente controciascun latercolo di questa curva un impulsodall’acqua, e perciò si può riguardare comesollecitato in ogni suo punto da forze, clic glisono normali, conseguentemente sarà daper-tutto teso egualmente, come si trae dalle noteproprietà della curva funicolare: ma la ten-sione dipende in parte dal peso T, ed in partedalla risultante Z F delle forze, che urtano ilglobo, opponendosi l’azione di quello all’azio-ne di questa; dovrà dunque essere T=ZF,ma ZF x = z7p-*-ZK, ì e Z H=P, ZK = Qu* ,

-Q 2 « 4 , e perciò ^ [/~T* _ P*

dunque T i ~P ì

Se la direzione della corrente fosse inclinatasotto un angolo a colla verticale, si avrà (fig. 5q)T*=zlP-*-ZK a -i- 2 ZH.ZK cos. a. quindi T 2— p» _4_ % P Qu 2 cos. a. Imperciocché

compiuto il parallelogrammo ZF, ove la ZHsupposta verticale esprime il peso P, e ZK laforza dell’acqua, condotta pel punto Z l’oriz-