P 4 Architecture Hydraulique , Livre I.

Fig. 27 mité B, ayant unpoids Q > suspendu a 1 endroit V : comme ce poidsne peut se soutenir ainsi, nous supposerons dans le même plan ver*tical un second levier KEC , parallèle au précédent ayant son pointd’appui en E , nous en avons arrondi l’extrêmité C afin de le mieuxséparer de l’autrc AB; à l’extrémité K est une puissance qui agit se-lon la direction KP perpendiculaire au bras KE pour soutenir estéquilibre le poids Q , qu il convient de réduire au point D ; ce quel'on fera en le multipliant par la distance BV du point d'appui, ÔCen divisant le produit par l’autre distance B D ( 60 ) on aura

> qui étant multiplié par le bras EC , & divisé par EK , le

quotient donnera l’effort que la puissance P , aura à soutenir; maiscomme on peut se passer de le déterminer dans les disserentes po-sitions du point d appui E, E, O, H, I, qu on voudra donner aulevier KEC , il suffira de supposer toujours le poids Q réduit aupoint D que nous exprimerons par la ligne DN perpendiculairefur AB d’une grandeur arbitraire ; alors faisant DL, égale au tiers deDN, elle marquera la force de la puissance qui agit de D en L îselon une direction parallèle à DA pour surmonter le frottementdu poids.

Dans la situation où se trouve le levier KEC , il est certain qu’aupremier instant où la puissance P agira pour vaincre faction dupoids, l’arc que décrira le point C étant infiniment petit pourraêtre regardé comme une partie de la verticale NI ; c'est pourquoion peut faire abstraction du chemin que fera le point C pour s ap-procher de l’extrémité A , par conséquent de la résistance causéepar le frottement qu’elle auroit à surmonter avec le poids, si fa di-rectiorvKP cessoit sensiblement d’être parallèle à la verticale NI ;si au contraire le lévier de la puissance au lieu d’être horisontal étoitperpendiculaire comme CIK ; le point d’appui I de ce lévier sctrouvant directement opposé au poids en soutiendra faction ôt lapuissance P sera nulle, ôc ce n est qu en faisant mouvoir tant soit peul’extrémité C de son lévier que 11 la direction ne cesse pas d’êtresensiblement parallèle a AB , I e ^chemin qu’elle fera faire au pointC étant infiniment petit pourra être supposé horisontal, ellen’aurad’autre essort à surmonter que celui du frottement ôc pourra être• ■ „ , . exprimée par le tiers du poids ou par la ligne LD.ftre u ji- 268. II n y a donç que lorlque Ion levier rencontre obliquementaathn d:i CC \u j du poids qu’elle participe de la résistance causée par le poidspSpâkt 1 * & P ar ^ frottement. Pour en estimer le plus grand effet il faut fairefour ieplus le Parallélogramme LN, ôc çonsiderer que la diagonale JVLD peut

grand ejjït t

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