Atmosphärische Lüh und W assis.

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Wirz’s Spiralpumpe.

trischen Kreises halben Umfang ausmacht, oder den Bogen P D Q , des Luftbo-gens Langes (r + iß z\ p | g>, und des Luftbogens Raum s (a - -f *A z). P t g).

1 / 4 . pz, dieser Raum ist auch nach §.64 und 80 s w. * c s ^- 7 —(ry »A kO.

.a t, a 4

pt §)• so hat man (r f »A z). p f g). z* s k*. (r f 1/1 k). p f g). jpf-f

eine Gleichung in der sich gdurchz ausdrücken läfst, wie g durch k (§. 83),hier aber wird die Rechnung z wegzuschaffen zu weitläuftig. Diese zu ver-meiden nehmen wir an , die Bewegung sei so beschaffen , wie die Ausübungerreichen kann } ganz langsam, und sehen daher g, g für kleine unbeträcht-liche Gröfsen an. Da bekommen wir cs 2 r; und (r f tAz). z 2 s k 2 .A t 2 r

(r f ifi k). - -, und da rf 1/2 z wie in §. 91 S r f iA k gesetzt wird, so

( Ä f 2 r\

Z. B. Sind A, a, k wie vorhin, so kömmt z

S s.r c

346 t 110

V346 t 6929

5. V 0,4393 s 3,314 Zoll.

Die drückende Wasser höhe im letzten Gange zu finden.§.96. Für die Schlange A. Aus §. 64 ist der Luftraum im letzten

Gange S « (§■ SD 4 . '"'(a'U) ' < r t *A k). P f g) j folglich mit

der Schlange Querschnitte 1 —^—dividirt, kömmt die Länge des Luflbo-

A “f c

gens, der 1 heifsen mags C(r f jA k). p f g).

§. 97". Stellt ferner Fig. 12 den letzten Gang vor, L D Y, die Länge desLuftbogens, setzte man den Bogen L D s f, B H s x (§. 14.) C ß s rund ist Y X senkrecht auf CD, auch d die drückende Wasserhöhe, soist L D Y = 1, und d S D X — D H.

§. 98. Nun aber D H S 1/2 (k f x) und x s (§. 15) V 37 ^. 777

7 u. s. w. S TUIi; we ^ ( ^ e folgenden Glieder sehr klein werden, wie sich

aus §. 17 findet, also D H s >A k f j~Vers. D Y s Sin. Vers. (1 f =5 jr^T/Vkj

1 — f«

2 . 3 . 4.5.6.(rtiAkA

u. s. w. der Bogen

Aufserdem ist D X ;=: Sin.

- 1

_ 1—P __i

2. 3.4. (r t iAk)3 '

1 — f auf Halbmesser r 7 iA kGgg 2