ELECTRO-DYNAMIQUES. 385

en sorte qu’en nommant p, tl et p l>2 ces perpendiculaires, il vient

i I i l /ff* h a + 2 gh COS. 2 l ,

p ,,, g siri. s ’ /?!,, g h sin.2 6 ’

en abaissant du point E les deux perpendiculaires EU,EV surles droites BT,BS , et en les représentant par p t%t et p I<2 , la pre-mière sera égale à DR à cause de l’égalité des triangles BDR,BET,et la seconde aura pour valeur ùsin. e, en sorte que l’expressionde la force exercée par le contour du losange MRST sur le pôleB pourra s’écrire ainsi :

Sous eette forme elle s’applique non-seulement à un losangedont une diagonale est dirigée de manière à passer par le point B,mais ii un parallélogramme quelconque NRST(fig. 44 ) dont lepérimètre est parcouru par un courant électrique qui agit surle pôle d’un aimant situé dans le plan de ce parallélogramme. Ilrésulte, en effet, de ce qui a été dit, pages 229 et 276, que l'actionde NRST sur le pôle B est la même que si tous les éléments d 3 }idont se compose sa surface agissaient sur ce pôle avec une force

égale à -£—5— ; d’où il suit qu’en nommant .r et y les coordon-nées rapportées aux axes BX,BY, et à l’origine B d’un pointquelconque M de l’aire du parallélogramme ce qui donne

d 2 x=do;cljsin.2e 1 et r—\/x'+y'-\-ïxycos. n ,

on aura, pour la force totale imprimée au pôle B ,

d x dp

P sin

(x 1 '-\-y* + 2 xyvos. 25)7*

Or nous avons vu, page 266, que l’intégrale indéfinie de

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