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CONSTRUCTIONet qui, si le point D était réellement fixe, serait détruite par sa

p-n

résistance, ainsi que l’effet de la force verticale qui est ap-

pliquée au même point. Mais ce point D étant situé à l’extrémitéd’un autre levier dont le point d’appui est en K, et qui estchargé au point N d’un nouveau poids que nous représenteronspar v , il faudra, pour l’e'quilibre, que la somme des momentsde ces différentes forces, pris par rapport au point K, soit nulle,,ce qui donnera l’équation

FQ ED EF

^'Eq'EQ' KV— ^‘ËQ

KR+v.KS.

KV étant une perpendiculaire abaissée du point K sur la ligne EDprolongée, et K S et K R étant les distances horizontales dupoint K au point N et au point D.

On voit facilement que

TZfr — KU.DQ — DU. EQ

Rv— ED »

et en substituant cette valeur dans l’équation précédente, elledevient (i)

FQ DQ^'EQ' EQ

KU=g. KR+v.KS,

»

(i) On parviendrait encore plus simplement à cette équation en faisant usagedu principe des vitesses virtuelles , d’après la méthode qui a été donnée parM. de la Grange, dans la mécaniqne analytique.

Appelons x' , y' , les coordonnées horizontales et verticales du point D, l’ori-gine étant placée en Kj x ", y" , celles du point E. On sait que X', Y', étant lesforces appliquées au point D, et agissant parallèlement aux axes des x et des y ,et X", Y", étant des forces analogues appliquées au point E, l’équation d’équilibresera

X' dx' + Y' df + X" dx" + Y" dy" =-- o.

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