Force totaledu loleil.

Méthode pourrésoudre le pro-hleme.

1414 ASTRONOMIE, Liv. XXII.a % -*r — tj ^ y mn ( aa — ^ ), est l’efficacité du sphé-

roïde entier ; mais — est la masse entiere du sphéroïde ,( 2683),que nous appellerons S, donc la force deviendra^—{aa — bb ) mettant à la place de-> fa valeur 3 -J^ ,

(2838 ), on aura enfin- 3 -^ ( aa — bb) ~~S, expression de

la force totale du soleil pour faire tourner le sphéroïde ter-restre du nord au sud. II s’agit d’en conclure le change-ment de Taxe , ou sangle que Taxe doit parcourir en vertude cette force ; c’est ici où commence la principale diffi-culté du problème, & Télégance particulière de la mé-thode que j’explique, où ce problème est réduit à la plussimple dynamique.

2848- Nous connoissons la force du soleil sur le sphé-roïde terrestre (2847), & cette force doit produire dans Taxede rotation un changement que nous appellerons r, enforte que le plan de Téquateur de la terre doit s’inclinervers le soleil en tournant autour d’un de ses diamètres , enmême temps qu’il tourne par la rotation diurne autour deTaxe du monde qui est perpendiculaire à son plan ; cher-chons donc en général quelle force il faudroit appliquerperpendiculairement à chaque point de Téquateur pourentretenir ce petit mouvement r du plan de Téquateur, enmême temps que chaaue particule contenue dans ce plancontinueroit son mouvement de rotation ; quand nous au-rons trouvé la force totale qui seroit nécessaire pour pro-duire ce mouvement r, nous aurons par une simple régléde trois ( 286Ù ), le mouvement que produit la force dusoleil. Ainsi nous avons considéré la force du soleil tellequelle s’exerce fur chaque particule du sphéroïde, & nousavons trouvé la force totale exercée fur ce sphéroïde, nousallons chercher de la maniéré la plus facile le rapport en-tre une force totale exercée fur un sphéroïde & le mouve-ment r qui doit en résulter ; il faut commencer par le casle plus simple, en ne prenant d’abord que le seul cerclede Téquateur, & une seule particule de matière qui tour-