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1418 s ASTRONOMIE, L 1 v. XXII.

. force centrifuge D multipliée par 2. C’eft ce qu’il falloittrouver.

Cette force est nulle quand le corps est en F ; car on voltbien qu’alors RN est parallèle & égale à CJM , la différence<7/^8 évanouit; la feule vitesse du plan de l’équateur autourde son diamètre AB , qui est commune au corps R 3 suffirapour qu’il reste dans le plan de l’équateur..

2 8 y 4* On néglige ici la petite différence qu’il y a entrela vitesse réelle du corps R , 6t fa vitesse , supposée unifor-me , dans le plan ARF ; il est bien vrai que la vitesse réellede R en C n’est pas rigoureusement uniforme , si la vitesseest supposée uniforme dans le plan ARF , mais la différenceest infiniment plus petite que la force CV 3 car puisquesangle RAN est supposé infiniment petit, RJV est infini-ment petit par rapport à la vitesse de rotation R M ; si l’onconçoit une ligne de TV^en C, elle fera un angle infinimentpetit avec NF~\ donc la différence de NV ù A/Csera infi-niment plus petite que CV (26g 4) ; donc si CF est un infini-ment petit du second ordre, la différence que l’on négligeici sera un infiniment petit du troisième. Cela suffit, ce mesemble, pour répondre à l’objeétion de M. le Chevalierd’Arcy ( Mém, Acad. 1759 )..

2855. Cette force nécessaire pour un seul corpusculequi tourneroit dans la circonférence de l’équateur, nous feratrouver ce qui doit arriver dàns un plus grand nombre decorpuscules qui formeroient un anneau continu AFB dansle plan l’équateur, & même dans le cas où il y auroit desanneaux concentriques , tels que GIK , qui tourneroientégalement au dedans de 1 équateur ; & nous allons démon-trer que la même force & la même loi aura toujours lieu,ôt suffira pour conserver l’équilibre ôc le mouvement r dansun sphéroïde quiseroit entierement fluide.

Soit |3 la force centrifuge d’un corpuscule placé dansì’anneau extérieur ARtB ; celle d’un corpuscule 1 placé

dans un anneau intérieur GIK , íera /3 ^ , c’est-a-dire }proportionnelle au rayon du cercle quelle décrit (2733) ;