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Elektrodynamik.

an

—- 5 - dsds 1 cos fr cos fr.r 2

2) die Wirkung der transversalen Componente ds sin fr auf die parallele,transversale Componente ds r sin fr' cos o>

b zz*

— 5 - dsds' sin ft sin ft' cos u>,r 2

ebenfalls in der Richtung der Verbindungslinie.

3 ) die Wirkung der transversalen Componente ds sin ft auf die longitudinaleds' cos ft 1 , parallel zu ds sin ft:

ciV

— 5 - dsds' sin ft cos ft'.

4) die Wirkung der longitudinalen Componente ds cos ft auf die transversaleds' sin ft', in die Richtung der letzteren fallend:

dsds' cos ft sin ft'.

Bildet man aus diesen vier Einzelwirkungen die .»-Componente der Gesammt-wirkung von ds auf ds', so ist:

ii' dsds'

wo:

a — b — c — d

a — b — c + 2d

n =

3

<1 =

a — b -+- 2c — d3

a -+- 2b — c — d

3

(15)

Sind beide Stromkreise geschlossen, so fallen die drei ersten Glieder fort.Die verschiebenden Wirkungen der beiden Stromkreise auf einander lassen sichmit Hilfe des Potentials /'berechnen. Sollen auch die Drehungsmomente durchdie Differentialquotienten desselben Potentials nach den Drehungswinkeln aus-gedrückt werden, so muss die Gleichung:

1

*

!

t

1

bestehen,sein, oder:

p=q

Wird die elektrodynamische Stromeinheit benutzt, so muss ferner:

p = q=z — \,

2 a “l— b —t- c 2 d = 0*a -t- 2b — c — d = —

(16)

Weitere Beziehungen zwischen den vier Constanten ergeben sich, wie Stefannach weist, weder aus Versuchen mit festen Strombahnen, noch aus den Wirkungeneines geschlossenen Stromes auf einen beweglichen Theil eines anderen Strom-kreises oder auf einen beweglichen Theil des eigenen Stromkreises.

Hiernach giebt es also noch eine grosse Mannigfaltigkeit von zulässigenAusdrücken für die Elementarwirkung von Stromelementen. Setzt man