Veränderliche Ströme bei Einschaltung und Ausschaltung constanter Ketten. 385

w,/l + w.

4- wj 4 - P

+ Pi

w ] — p

/= h

(16)

Alle Gleichungen werden mit di multiplicirt und zwischen den Grenzen 0und cx> integrirt. Bezeichnet man die durch die betreffenden Zweige fliessendenGesammtinductionsströme durch die Buchstaben G, dann ist also:

OO

SAdt=Shdt=G»

0

0

00 00

00

00

//^dt — f/ 3 di = G a ,

0

0

00

fjid = G,0

Ferner ist für:

y = o.

Für / = cxi, sind alle 7 = 0. Also:

(®i 4- w i)G± 4 - wG = p 1 C' — p 4 C",(w 2 w a )G 2 — wG=p 2 C' — p % C",G — G x — G 2 .

Hieraus folgt das Endresultat:

C w-, w,

G =

w(w 1 + TV2 + w a 4- w±) 4- (w l 4- w i ){w 2 4- w a ) ' ' '

Specielle Fälle:

a) Die Zweige 2, 3, 4 seien frei von Selbstinduction. Dann ist:

G[w{w a H - w 2 + w 3 -+- w t ) + (Wj 4- w i )(w 2 4- M/ a )]

Pl - Cw 3 • (18 )

Die Bestimmung von p x erfordert ausser der Kenntniss der Widerständedie Beobachtung des Inductionsstromes G und des constanten Stromes C.Sehr zweckmässig ist es 1 ), nach Beobachtung von G, in den Zweig 1 einenkleinen Widerstand ( x ) einzuschalten. Hierdurch wird das Gleichgewicht derBrücke gestört und ein constanter Strom:

xCw a

0 (ze^ 4- w 2 4- w 3 4- w^)w 4- (®j 4- w i )(w 2 4- w s )

geht durch das Galvanometer.

Hiernach ist 2 ):

xG

Pi=G~- C 19 )

Wie die meisten ähnlichen Methoden wird auch diese erheblich empfind-licher, wenn man, anstatt einen Inductionsstoss zu benutzen, mit Hilfe einesDisjunctors fortdauernd in kurzen Intervallen Inductionsströme derselben Richtungauf einander folgen lässt.. Die durch dieselben ausgeübte Wirkung auf dieGalvanometernadel kann durch eine Vermehrung des Widerstandes w 1 com-

*) Lord Rayleigh, Phil. Trans. 1882 II, pag. 661.

2 ) Vergl. die Messung der Ströme, pag. 383.

Winkelmann, Physik. III. 2.