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Induction.

Also:

U)~= ^ßvv 2 )»

(34)

2) Einfache Leitung mit periodischer Stromquelle. Die Enden der Leitungführen zu einem Condensator von der Capacität c. Der Potentialunterschied derbeiden Belegungen ist V. Dann gelten die Gleichungen:

Es ist:

oder:

dT

V ~ -^o cos ( mt )>

dV

7-

F =

/ =

dt

£ 0 cos (mt — 9 )

mc w 2 -+- — ptn^

— E 0 sin {tu t — 9 )

J

"j/w 2 -4- ^E 0 COS ^

1

cm

■ pm

ic2

0

tangy =

— pm

(3Ö)

(36)

(37)

(38)

Man übersieht, dass F und J ihre grössten Werthe erreichen, wenn man dieSchwingungszahl so regelt, dass:

. 1m* = — ,

Pc

oder:

T — TZ~^p c .

In diesem Fall ist der Phasenunterschied der elektromotorischen Kraft und

TU

des Potentials V: — , derjenige von E und J aber Null. Man kann bei einer der-

£d

artigen Anordnung von einer »Resonanz« elektrischer Schwingungen sprechen.Wie wir sehen werden, lösen sich elektrische Störungen einer Leitung, deren Endenmit einem Condensator verbunden sind, in Schwingungen auf, deren Dauer (an-nähernd): *ypc beträgt. Demnach erhält man die höchsten Werthe von Fund J ,wenn die Eigenschwingungen des Leitersystems erregt werden. Diese Resultatewurden experimentell von A. Oberbeck 1 ) geprüft, indem die Wechselströme einesInductoriums durch einen Stromunterbrecher von regulirbarer Schwingungszahlerregt und in eine Leitung mit Condensator gesandt wurden. Die Strommessungerfolgte mit Hilfe eines Elektrodynamometers. Dabei wurden die Capacitäten derCondensatoren und die Selbstinductionscoefficienten variirt. Jedesmal ergab sichein Maximum der Ablenkung, wenn die Anzahl der Stromunterbrechungen vonkleinen zu grossen Werthen fortschritt.

*) A. Oberbeck, Wied. Ann. 26, pag. 245 —253. 1885.